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一、光子振荡和W波振荡 在自由真空任意选定X轴，沿X轴放置间距为L的两无损耗反射镜A和B，形成线度为L的有限空间。使一个质量为m的光子沿+X轴方向以光速由A镜向B镜作直线运动。 W波量子论第二定律的推理八说：“当微观粒子（例如光子或电子）在W场（真空场）中作匀速直线运动时，会伴生同方向传播的W波。” 所以，当光子m沿+X轴方向从A镜出发的同时，光子m将激发沿+X轴的同方向传播的W波。 当光子m到达B镜时，它沿+X轴方向的运动终止，W波也立即终止了。当光子m从B镜反射，沿-X方向往A镜运动时，又激发了沿-X轴的同方向传播的W波。由于无损耗反射镜A和B的反射，光子m在A、B两镜之间持续振荡。光振荡的周期为T = 2L/C ,光振荡的频率f =1/T = C/ 2L . 在A、B两镜之间除了光振荡之外，还有振荡的W波。但需特别注意，振荡的W波不是A、B两镜反射形成的，而是由光子m的来回运动所激发。其波长β决定于该光子的两个特征量：质量m和光速C ，有β=h/mC 。 二、W波使线度为L的空间不平坦 由于W波的非质量非能量特征，W波对光子的质量能量不会产生任何影响。只有当光子的众数行为发生时，非质量非能量的W波对有质量能量的光子的影响才能静静地、轻轻地表现出来，例如光束干涉和衍射产生的美丽花纹。这花纹泄露了W波以空间分布操控光子运动的秘密。另外，干涉和衍射的花纹是稳定的、固定的这一事实，也恰好证明了W波只存在着空间分布，而无时间分布。 关于空间分布，还可引用W波量子论第二定律的推理十一：“W波的速度ε是超光速的，其值为无穷大，有ε= ∞ ”，正因为W波作为超光速导波，速度为无穷大，所以当光子m 刚从A镜出发时，仅仅在t→0的一瞬之间，W波在A、B两镜之间的空间布局已告完成，所以我们才能够说W波只有空间分布而无时间分布。 W波的空间分布存在着，从外部来看，是W波的空间分布造就了光子m周围的、线度为L的一种特别的空间环境。另一方面，从光子m自身来看，W波的空间分布使得线度为 L 的这段空间变得不再平坦。 在W波量子论的专辑中，已知，描述W波空间分布的简单表达式为： Y（x）= Ym sin（2πx /β） （8—21）ˊ 又已知，振荡光子激发的振荡W波的波函数为： Ψ（x） =Ψ。e-i（2π/β）Χ （8—30） 比较（8—21）ˊ式和（8—30）式可见，二者显然是一致的，表明W波的空间分布形成了类似正弦函数的不平坦空间。 三、W波基本粒子论第二定律 在A、B两镜之间的光子振荡系统，是有质量能量意义的。在A、B两镜之间的由光振荡激发起来的W波振荡系统，是没有质量能量意义的。光振荡的频率 f = C/2L 和周期 T =1/f 属质量能量系统的参数，W波波长β=h/mC 属非质量非能量系统的参数，两个系统原本就不相关。但是，如果调整A、B两镜的间距，使 L刚好等于W波的半波长 即： L=β/2 （12—21） 此时，原本不相关的两个系统就相关了。 W波造就了不平坦空间只是一个必要条件，有了（12—21）式的第二条件就充分了。此时，W波可以巧妙地使光子m作类似正弦函数形式的自然而然地闭合，从而使W波得以实现溶入和操控光子m的振荡。当W波完成操控光子m的振荡之后，无损耗反射镜A和B就可撤除而不再需要了。 换言之，W波溶入和操控的光子振荡将以爱因斯坦光圈的形式，从A、B两镜组成的系统中脱开而独立出来。由于爱因斯坦光圈的直径 D=2L/π是小于L的，脱开而独立出来是自然的事。为了便于表述，这里把A、B两镜的一对组合称为“道镜对”。于是，得到非常简单同时又非常重要的、与W波基本粒子论第一定律协调一致的W波基本粒子论第二定律： 当“道镜对”线度 L等于光子m 的W波波长β之半，即L=β/2 时，光子m将自动闭合，以爱因斯坦光圈（D=L）的形式脱胎出来，生成静止质量为m的新的基本粒子，其是否稳定决定于收缩后的粒子花样。 四、旁证 W波基本粒子论第二定律可以有如下的简单旁证，为方便讨论将几个简单公式重新编号。 已知光振荡的频率为： f = C/ 2L （12—22） 改写为： L = C/ 2 f （12—23） 光振荡的周期为： T =1/ f （12—24） W波的波长为： β=h/mC （12—25） 将（12—23）式代入（12—21）式的左端，（12—25）式代入（12—21）式的右端，有 C/2 f = h/2mc 得 mc2 = h f （12—26） 讨论：（12—26）式的左端是爱因斯坦的质能公式，右端是卜朗克的量子公式，等式成立。爱因斯坦的质能公式和卜朗克的量子公式都是描述粒子性质的，等式成立表明：虽然基本的物理观念有所不同，但是，用爱因斯坦光圈描绘基本粒子和简化基本粒子，与卜朗克和爱因斯坦已有的经实践检验的结果并无冲突。 （转载自张天健_560的博客） (责任编辑：admin) |